К настоящему времени сложился хорошо разработанный математический аппарат, позволяющий решать разнообразные сложныеграничные задачи теории упругости для дефектов в ограниченных иупруго-неоднородных телах. Решения, полученные в рамках классической линейной упругости, корректно описывают дальнодействщие упругие поля дефектов и их дальнодействующее взаимодействиес границами. Общим недостатком таких решений является сингулярность упругих полей дефектов на их линиях (для дислокаций идисклинаций) или ребрах (для включений в виде параллелепипеда) исил взаимодействия между дефектами и границами при их сближении. Эффективным способом устранения этих сингулярностей служит переход к градиентной линейной теории упругости. При этомсингулярные решения классической упругости используются в качестве правой части неоднородного уравнения Гельмгольца, к решениюкоторого сводится задача градиентной упругости