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For accommodating the enhanced fric

For accommodating the enhanced frictional stress experi-enced by the running filament due to the presence of the liquid layer, it was assumed that the force due to liquid friction is 100 times larger than that of the air. This assumption was made on the basis of the data obtained from the on line measurement of the tension in a high-speed melt spinning line modified with a water bath [2]. Since liquid media are highly efficient in transferring the heat, it was assumed that the filament instantaneously attains the liquid temperature as it enters the liquid layer. Simple Newtonian viscous flow with the Arrhenius type temperature dependence was assumed above the glass transition temperature (Tg). The effect of crystallization was incorporated by making an assumption that the filament abruptly solidifies at a crystallization temperature which should be higher than the Tg of PET. The predicted temperature and diameter profiles at a take-up velocity of 4 km/min are presented in Figs. 10 and 11, respectively. In the simulation it was assumed that filament deforms until it cools down to Tg. As mentioned earlier, if the LIB is set at 150 cm the temperature of filament is almost the same as that of the liquid whereas when the LIB is set at 200 cm the filament temperature rises about 40°C when it enters the liquid. From the diameter profile it can be seen that the defor-mation of the filament above the LIB is much smaller as compared to the standard spinning. However, below the liquid surface, the filament attenuates rapidly apparently due to the enhanced frictional stress experienced by the running filament due to the presence of the liquid. Fig. 6 (left). Tenacity of as-spun fibers as a function of take-up velocity Fig. 7 (right). Young's modulus of as-spun fibers as a function of take-up velocity Fig. 8 (left). Plot of Young’s modulus vs birefringence for as-spun fibers Fig. 9 (right). Elongation at break of as- spun fibers as a function of take-up velocity International Polymer Processing downloaded fro
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对于增强的摩擦应力experi-容纳<br>由运行的灯丝enced由于液体的存在<br>层,假设的是,由于液体的摩擦的力<br>比空气的大100倍。这种假设<br>从上线获得的数据的基础上作出的<br>在高速的张力的测量熔融纺丝线<br>用水浴[2]改性。由于液体介质是高度<br>在传递热量有效的,它被假设<br>灯丝瞬间达到液体温度,因为它<br>进入液体层。用简单的牛顿粘性流动<br>阿仑尼乌斯型温度依赖性假定<br>高于玻璃化转变温度(Tg)。的效果<br>结晶通过使假定的方式并入<br>灯丝突然固化在结晶化<br>,其应该比PET的Tg高的温度。<br>在预测的温度和直径型材<br>4公里/分钟卷取速度分别表示于图。10和<br>11,分别。在模拟中,假设<br>长丝变形,直到它冷却至Tg。如所提到的<br>前面,如果LIB被设定在150厘米的温度<br>长丝是大致相同的液体,而的<br>当LIB被设定在200厘米灯丝温度上升<br>,当它进入液体约40℃。<br>从直径分布可以看出,defor- <br>的LIB上述灯丝的mation是小得多<br>比标准纺丝。但是,下面的<br>液体表面,灯丝衰减迅速显然<br>由于通过所经历的增强摩擦应力<br>运行长丝由于液体的存在。<br>图6(左)。初纺纤维作为韧性的<br>卷取速度的函数<br>图7(右)。杨氏模量的初纺的<br>纤维作为卷取速度的函数<br>(左)图8。杨氏模量VS的情节<br>双折射为初纺纤维<br>图9(右图)。伸长率原样的断裂<br>纺丝纤维作为卷取速度的函数<br>国际聚合物加工来回下载
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用于适应增强的摩擦应力<br>由于液体的存在,由运行的灯丝<br>层,假设由于液体摩擦的力是<br>比空气大100倍这个假设是<br>根据从在线获得的数据<br>高速熔体旋转管线张力的测量<br>用水浴修改[2]。由于液体介质高度<br>有效地转移热量,它假定<br>细丝瞬间达到液体温度,因为它<br>进入液体层。简单的牛顿粘性流<br>假设阿赫纽斯型温度依赖性<br>高于玻璃过渡温度 (Tg)。的效果<br>结晶是通过作出假设纳入的<br>灯丝突然凝固在结晶<br>温度应高于 PET Tg。<br>预测温度和直径剖面<br>取速为 4 km/min,如图 10 和<br>11,分别。在模拟中,假定<br>灯丝变形,直到它冷却到Tg。如前所述<br>较早,如果LIB设置为150厘米的温度<br>长丝几乎与液体相同,而<br>当LIB设置为200厘米的灯丝温度上升<br>进入液体时约40°C。<br>从直径轮廓可以看出,<br>LIB 上方的灯丝的组成要小得多,<br>与标准纺纱相比。但是,在<br>液体表面,灯丝迅速衰减明显<br>由于摩擦应力增强<br>运行灯丝,由于液体的存在。<br>图6(左图)。作为纺纱纤维的韧性<br>取速函数<br>图7(右图)。杨的模样<br>纤维作为取速的函数<br>图8(左图)。杨的模数与<br>作为纺纱纤维的双边缘<br>图9(右)。在中断时伸长作为<br>旋转纤维作为取速的函数<br>国际聚合物加工下载
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为了适应增强的摩擦应力试验-<br>由于液体的存在而被运行的灯丝阻塞<br>假设由于液体摩擦产生的力<br>比空气大100倍。这个假设是<br>基于从网上获得的数据<br>高速熔体纺丝生产线张力的测量<br>用水浴进行改良[2]。因为液体介质<br>有效地传递热量,假设<br>灯丝瞬间达到液体温度<br>进入液体层。简单牛顿粘性流动<br>假设Arrhenius型温度依赖性<br>高于玻璃化转变温度(Tg)。影响<br>结晶作用是通过假设<br>灯丝在结晶时突然凝固<br>温度应高于PET的Tg。<br>预测的温度和直径分布<br>图中显示了4km/min的卷取速度。10和<br>分别是11个。在模拟中,假设<br>灯丝会变形,直至冷却至Tg。如前所述<br>早些时候,如果LIB设置为150 cm,则<br>灯丝与液体几乎相同,而<br>当LIB设置为200厘米时,灯丝温度升高<br>当它进入液体时大约40摄氏度。<br>从直径分布可以看出-<br>LIB上方灯丝的形状比<br>与标准纺纱相比。然而,在<br>液体表面,灯丝明显地迅速衰减<br>由于<br>由于液体的存在而使灯丝运转。<br>图6(左)。初生纤维的强度<br>卷取速度的函数<br>图7(右)。初生纤维杨氏模量<br>纤维作为卷取速度的函数<br>图8(左)。杨氏模量与<br>初生纤维的双折射<br>图9(右)。砷的断裂伸长率-<br>纺丝纤维与卷绕速度的关系<br>国际聚合物加工下载
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