固定圆柱绕流的局部努塞尔数分布曲线关于前驻点对称，在前驻点处取得最大值

固定圆柱绕流的局部努塞尔数分布曲线关于前驻点对称，在前驻点处取得最大值。在分离点后局部努塞尔数逐渐减小，这是因为被前驻点加热的流体向后移动，加厚了热边界层，导致局部换热速率减小。在后驻点附近，局部换热有一定的恢复，这是尾部旋涡造成的。而振动圆柱的最大局部Nusselt数与固定缸不同[41,42]，随折减速度的变化，最大局部努塞尔数的位置出现了偏移。

固定圆柱绕流的局部努塞尔数分布曲线关于前驻点对称，在前驻点处取得最大值。 在分离点后局部努塞尔数逐渐减小，这是因为被前驻点加热的流体向后移动，加厚了热边界层，导致局部换热速率减小。 在后驻点附近，局部换热有一定的恢复，这是尾部旋涡造成的。 而振动圆柱的最大局部Nusselt数与固定缸不同[41,42]，随折减速度的变化，最大局部努塞尔数的位置出现了偏移。

The local Nusselt number distribution curve of the flow around a fixed cylinder is symmetric with respect to the front stagnation point, and the maximum value is obtained at the front stagnation point. After the separation point, the local Nusselt number decreases gradually, because the fluid heated by the front stagnation point moves backward and thickens the thermal boundary layer, resulting in the decrease of the local heat transfer rate. In the vicinity of the rear stagnation point, the local heat transfer has a certain recovery, which is caused by the tail vortex. The maximum local Nusselt number of the vibrating cylinder is different from that of the fixed cylinder [41,42]. With the change of the reduction speed, the position of the maximum local Nusselt number is shifted.<br>