从图中对比可以看出, 当飞机外部温度在20℃时 (图4a) , 风挡玻

그림의 비교를 통해 항공기의 외부 온도가 20 ° C 일 때 (그림 4a), 앞 유리 내부에 응력이 거의 없음, 즉이 온도에서 팽창과 수축이 거의 없음을 알 수 있습니다. 유리의 PVB 필름과 동일하거나 유사하며 외부의 힘의 간섭없이 유리와 필름 사이에 명백한 상호 이완 응력이 없습니다. 그러나 항공기의 외부 온도가 -60 ℃ (그림 4b)로 떨어지면 앞 유리의 가장자리 영역이 응력 집중 영역의 정도가 다르고 최대 등가 응력 값은 14임을 분명히 알 수 있습니다. 144 Pa. 비 응력 분포 상황은 다음과 같습니다. 응력은 주로 외부 유리창의 네면에 분포하고 상하 측의 응력은 더 크고 좌우측의 응력은 더 작습니다. 네면의 응력 값은 모두 중앙에서 가장 큰 다음 두면으로 점차 감소합니다. 유리 중앙으로 향하는 응력 확산 영역도 감소합니다. 유리 상단 가장자리의 응력 분포 및 유리의 왼쪽과 오른쪽은 기본적으로 각 변의 길이 방향으로 대칭이며 아래쪽 가장자리 영역에서는 왼쪽의 응력이 오른쪽보다 약간 높습니다. 외부 표면의 최대 응력 앞 유리는 위쪽 가장자리 (그림 4b의 위쪽 프레임)의 약간 안쪽 영역과 아래쪽 가장자리 (그림 4b의 아래쪽 프레임)의 가장자리 영역에 있습니다. 유리와 PVB 필름의 재료 특성으로 인해 윈드 실드 유리의 외부 온도가 떨어지면 온도에 대한 반응이 달라집니다. 유리에 비해이 온도차 조건에서 PVB 필름의 탄성 계수 변화 범위는 유리보다 1 ~ 2 배 더 크기 때문에 온도가 떨어지면 필름의 수축이 유리보다 훨씬 큽니다. 그러나 필름과 유리의 차이로 인해 유리의 결합 효과로 인해 이러한 수축이 유리에 전달되어 유리에 어느 정도의 응력이 발생합니다. 기사의 앞 유리 모델을 고려하면 PVB 필름의 중앙과 넓은 면적이 유리에 밀착되어 있기 때문에,<br><br>이 PVB 필름의 수축은 가장자리에서만 시작되며 유리의 중앙에 가까울수록 수축 용량이 작아집니다. 같은 조건에서 가장자리에서 중심까지의 거리가 짧을수록 수축력의 차이가 커지고 유리에 가해지는 응력이 커지기 때문에 그림 4b와 같이 응력은 주로 가장자리에 분포합니다. 유리. 동시에 윈드 실드 유리의 특수한 형상을 분석 한 결과, 가로 방향 (X 축 방향)에 라디안이 존재하기 때문에이 라디안은 응력의 일부를 어느 정도 분산시키는 반면, 길이 방향 (Y 축 방향)으로 라디안이 없어 상하로 이어지며의 응력 값이 좌우보다 큽니다. 또한 유리 하단의 오른쪽은 왼쪽보다 훨씬 더 길게 확장됩니다. 즉, 유리의 오른쪽 하단 모서리와 유리 중앙 사이의 거리가 하단 유리 사이의 거리보다 큽니다. 유리의 왼쪽 모서리와 유리의 중앙에 위치하므로 위쪽 가장자리의 양쪽에 응력 분포가 있습니다. 대칭 및 아래쪽 부분은 오른쪽보다 왼쪽이 약간 높습니다. 그림 4b의 응력 분포 분석에서 바닥 응력은 유리 가장자리에 집중됩니다. 외부 힘의 영향을 받거나 가장자리가 고르지 않아 유리 가장자리에 잠재적 인 균열 지점이있는 경우이 부분은 균열이 생기기 쉽습니다. 내부 응력을 완화하기 위해 균열은 더 큰 응력 차이 방향, 즉 유리 중앙 방향 또는 바닥 양쪽 방향을 따라 확장됩니다.

그래프에서 볼 수 있듯이, 항공기의 외부 온도가 20°C(그림 4a)일 때, 윈드스크린 유리 내부에는 응력이 거의 없으며, 이는 유리의 팽창 수축이 PVB 필름과 동일하거나 유사하며, 외부 간섭 없이 유리와 필름 사이에 명백한 이완 응력이 없음을 의미한다. 그러나 항공기의 외부 온도가 -60 °C로 떨어지면 (그림 4b), 윈드스크린 유리의 가장자리 영역에서 다양한 수준의 응력 집중 영역이 분명히 볼 수 있으며, 최대 등가 응력 값은 14,144 Pa이며, 특정 응력 분포는 다음과 같습니다 : 응력은 주로 외부 바람막이 유리의 네 면에 분포되어 있으며, 상부 및 하부 응력은 크고 왼쪽과 오른쪽의 응력은 작습니다. 네 모서리 응력 값은 모두 중심이 가장 크고 양쪽으로 점차 감소하여 유리의 중심으로의 응력 확산 영역이 감소합니다. 유리의 위쪽 및 오른쪽 측면의 응력 분포는 기본적으로 각 면의 장관 방향중심 대칭이며 아래쪽 영역에서는 왼쪽 응력이 오른쪽보다 약간 높습니다. 윈드스크린 유리의 표면 응력 최대값은 위 모서리의 약간 내부 영역(그림 4b의 위 블록)과 하부 가장자리 영역(그림 4b의 아래 블록)에 약간 더 가집니다. 윈드스크린 유리의 외부 온도가 떨어지면 유리와 PVB 필름의 재료 특성 때문에 온도에 대한 응답이 다릅니다. 유리에 비해, PVB 필름은이 온도 차이 조건에서 탄성 계수의 변화 범위가 유리보다 1 ~ 2 크기 더 크므로 온도가 떨어지면 필름의 수축이 유리보다 훨씬 크지만 필름과 유리 사이의 접착 작용으로 인해 이러한 수축이 유리로 전달되어 유리에 어느 정도 응력을 가합니다. PVB 필름의 중심과 넓은 영역이 유리에 단단히 맞기 때문에 윈드스크린 유리의 모델을 고려합니다<br><br>이 PVB 필름의 수축은 가장자리에서 시작하여 유리의 중앙 영역에 가까울수록 수축 능력이 적습니다. 동일한 조건에서 가장자리에서 중심까지의 거리가 짧을수록 수축력 차이가 커지고 유리에 영향을 주므로 그림 4b에 표시된 대로 응력이 유리의 가장자리에 주로 분산됩니다. 윈드스크린 유리의 특수 형상 해석에서 측면(X축 방향)의 라디안으로 인해 이 라디안은 응력의 일부를 어느 정도 분산시키고 세로(Y축 방향)에는 라디안이 없으므로 왼쪽과 오른쪽보다 위쪽과 아래쪽의 응력 값이 더 큽니다. 또한 유리의 아래쪽의 오른쪽 확장 길이는 왼쪽보다 훨씬 크므로 유리의 오른쪽 아래 모서리가 유리의 중심거리보다 유리의 중심 거리보다 크므로 위쪽 가장자리의 응력 분포가 양쪽 대칭이며 아래쪽은 오른쪽보다 약간 높습니다. 도 4b의 응력 분포 해석에서, 그 바닥 응력은 유리의 가장자리에 집중되어 있으며, 일부 외부 힘의 영향을 받거나 유리의 가장자리 부분이 고르지 않은 가장자리로 인해 잠재적 인 균열이있을 때 균열이 발생하기 쉽습니다. 내부 응력을 해제하기 위해 균열은 응력 차이가 큰 방향, 즉 유리의 중심 또는 아래쪽으로 확장됩니다.

그림 에서 비 교 를 통 해 알 수 있 듯 이 비행기의 외부 온도 가 20 ℃ 일 때 (그림 4a), 바람막이 유리 내부 에 응력 이 거의 존재 하지 않 는 다. 즉, 이 온도 에서 유리의 팽창 수축 상황 은 PVB 필름 과 비슷 하고 외부의 간섭 을 받 지 않 는 상황 에서 유리 와 필름 사이 에 현저 한 상호 간 의 이완 응력 이 없다.그러나 비행기의 외부 온도 가 - 60 ℃ 로 내 려 갈 때 (그림 4b) 바람 과 유리의 가장자리 구역 에 어느 정도 의 응력 집중 구역 이 나타 나 고 발생 하 는 최대 등가 응력 치 는 14, 14 Pa 이다. 구체 적 인 응력 분포 상황 은 응력 은 주로 외층 바람막이 유리의 네 개의 가장자리 에 분포 되 고 상하 양쪽 의 응력 이 비교적 크 며 좌우 양쪽 의 응력 이 비교적 적다.네 개의 변 부 응력 치 는 모두 중심 부위 가 가장 크 고 그 다음 에 양쪽 으로 점점 줄어든다. 유리 중심 으로 하 는 응력 확산 구역 도 이에 따라 줄어든다. 유리 윗부분 과 좌우 양쪽 의 응력 분 포 는 대체적으로 각자 의 변 부 길이 방향 으로 중심 이 대칭 적 이 고 아 랫 부분 에 있 는 구역 에서 왼쪽 의 응력 은 오른쪽 보다 약간 높다.바람막이 유리 바깥 표층 의 응력 의 최대 치 는 상부 가 약간 안 으로 들 어 가 는 구역 (그림 4b 에서 위 와 위, 아래 의 가장자리 구역 (그림 4b 중, 아래 의 구조) 에 위치한다.바람막이 유리의 외부 온도 가 내 려 간 후, 유리 와 PVB 필름 의 재료 속성 으로 인해 온도 에 대한 반응 상황 이 각각 다르다.유리 에 비해 PVB 필름 의 온도차 조건 에서 탄성률 의 변화 범 위 는 유리 보다 1 ~ 2 개의 수량 급 이 크기 때문에 온도 가 내 려 가면 필름 의 수축 정 도 는 유리 보다 훨씬 크 지만 필름 과 유리 사이 의 접착 작용 으로 인해 이러한 수축 은 유리 에 전달 되 고 유리 에 어느 정도 응력 을 가 집 니 다.글 에서 바람막이 유리의 모델 을 고려 할 때 PVB 필름 의 중심 과 대면 적 구역 이 모두 유리 와 밀접 하 게 붙 어 있 기 때문에<br>이 PVB 필름 의 수축 은 가장자리 부터 유리의 중심 구역 까지 만 가능 하 며, 이러한 수축 능력 은 더욱 작다.같은 조건 에서 가장자리 에서 중심 까지 의 거리 가 짧 을 수록 수축 력 의 차이 가 크 고 유리 에 작용 하 는 응력 이 크기 때문에 그림 4b 가 보 여 준 것 처럼 응력 은 주로 유리의 가장자리 에 분포 한다.또한 바람막이 유리의 특수 한 외형 분석 을 통 해 가로 (X 축 방향) 에 라디안 이 존재 하기 때문에 이러한 라디안 은 어느 정도 에 부분의 응력 을 분산 시 킬 수 있 으 며 세로 (Y 축 방향) 에 라디안 이 존재 하지 않 기 때문에 상하 양쪽 의 응력 치가 좌우 양쪽 보다 크다.그 밖 에 유리 아래쪽 의 오른쪽 연장 길 이 는 왼쪽 보다 현저히 커 야 한다. 즉, 유리의 오른쪽 하 각 거 리 는 유리의 중심 이 유리의 왼쪽 하 각 거리의 유리 중심 거리 보다 커 야 상부 가장자리 부 위 는 응력 분포 양쪽 이 대칭 적 이 고 아 랫 부분 은 왼쪽 이 오른쪽 보다 약간 높다.그림 4b 의 응력 분포 분석 을 통 해 그 밑 에 응력 이 유리의 가장자리 에 집중 되 고 외부의 영향 을 받 거나 유리의 가장자리 부위 가 갈 림 이 고 르 지 않 아 잠재 적 인 균열 점 이 존재 하면 이 부 위 는 쉽게 균열 이 생 길 수 있다.내부 응력 을 방출 하기 위해 균열 은 응력 이 비교적 큰 방향 으로 확장 되 는데, 즉 유리 중심 방향 이나 아래쪽 양쪽 방향 으로 확장 된다.<br>