It is instructive to consider the s

It is instructive to consider the special case of a parabolic confining potential V0(x) = 12mω20x2 in more detail, for which the zeroth-order dispersion relation can be obtained exactly (Section II.F). Since the confinement is symmetric in x, the minigaps in this case occur at the Brillouin zone boundaries k = pπ/a. Other gaps at points where the periodic modulation induces transitions between different 1D subbands are ignored for simplicity. From Eq. (2.59) one then finds that the Fermi energy lies in a minigap when

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有益的是考虑抛物线限制电位V0（X）=12mω20x2中更详细地，对于能够精确地获得第零阶色散关系（见第II.F）的特殊情况。由于该限制是对称的沿x，在这种情况下，minigaps发生在布里渊区的边界K =Pπ/一个。在其中不同的子带1D之间的周期性调制诱导的转变是为了简单忽略点以外的间隙。从式。（2.59）一个则认为，费米能级在于一个小能当

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更详细地考虑抛物线限制电位 V0（x） = 12m_20x2 的特殊情况是有指导性的，可以精确地获得零阶色散关系（第二节）。F）. 由于在 x 中，禁闭是对称的，在这种情况下，小间隙发生在 Brillouin 区域边界 k = p_/a。为了简单起见，在周期性调制导致不同 1D 子波段之间转换的点的其他间隙将被忽略。从Eq.（2.59）一个人然后发现，费米能量位于一个迷你间隙时

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更详细地考虑抛物线型围压V0（x）=12mω20x2的特殊情况，对精确地获得零阶色散关系具有指导意义（第二节F）。由于约束在x中是对称的，在这种情况下，微间隙出现在布里渊区边界k=pπ/a处。为简单起见，忽略了周期调制导致不同1D子带之间跃迁的点处的其他间隙。从式（2.59）中，我们发现费米能在

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