where we have assumed that the diso

where we have assumed that the disordered Hall probe l2 transmits only Nl2 < Nwide edge channels because of the barrier in the lead. For the field direction shown in Fig. 87 one has, under the assumption of no inter-edge channel scattering from constriction to probe l2, Ts→l1 =Nwide, Ts→l2 = Tl2→l1 = 0, and Tl1→l2 = max(0,Nl2 − Nmin). Equation (4.15) then leads to a Hall resistance RH ≡ (μl1 − μl2 )/eI given by

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在这里我们假定无序霍尔探头L2发送仅仅是因为在引线的屏障的NL2 <Nwide边缘通道。对于图中所示的场方向。87之一具有，从收缩无边缘间信道散射的假设下探测L2，TS→L1 = Nwide，TS→L2 = TL2→L1 = 0，和TL1→L2 =最大（0，NL2 - 无机氮）。方程（4.15），则导致霍尔电阻RH≡ - 由（μl1μl2）/ EI给出

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我们假设无序的霍尔探针 l2 仅传输 Nl2 = Nwide 边缘通道，因为引线中的屏障。对于图 87 所示的场方向，在假定从收缩到探针 l2 的无边间通道散射假设下，Ts_l1 =Nwide、Ts_l2 = Tl2_l1 = 0，Tl1_l2 = 最大值（0，Nl2 = Nmin）。方程（4.15）然后导致霍尔电阻 RH = （μl1 = μl2 ）/eI 给出

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其中，我们假设无序霍尔探针l2仅传输Nl2

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