In the reversed field direction the

In the reversed field direction the same result is obtained. Equation (4.12), derived for ideal contacts without assuming local equilibrium near the contacts, is identical to Eq. (3.23), derived for the case of local equilibrium.In a six-terminal measurement geometry (see Fig. 82), one can also measure the Hall resistance in the wide regions, which is simply RH = R2t − RL or

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在反向场方向上获得相同的结果。方程（4.12），推导出而不承担附近的触点局部平衡的理想的接触，是相同的等式。（3.23），导出了局部平衡的情况下。<br>在六终端测量几何形状（参见图82）。，还可以测量在宽区域的霍尔电阻，这简直是RH =比R2t - RL或

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在反向字段方向上，获得相同的结果。方程（4.12）是理想触点的推导，而不假设接触点附近有局部平衡，与Eq.（3.23）相同，为局部均衡而推导。<br>在六端测量几何体中（见图 82），还可以测量宽区域中的霍尔电阻，即 RH = R2t = RL 或

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在反场方向上，得到了相同的结果。方程（4.12）在没有假设接触点附近的局部平衡的情况下导出的理想接触，与方程（3.23）相同，在局部平衡的情况下导出。<br>在六端测量几何结构（见图82）中，也可以测量宽区域的霍尔电阻，即RH=R2t-RL或

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