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An attempt at an intuitive interpre
An attempt at an intuitive interpretation of the Feynman diagrams was made by Bergmann.214 It is argued that one important class of diagrams may be interpreted as diffraction of one electron by the oscillations in the electrostatic potential generated by the other electrons. The Coulomb interaction between the electrons thus in33 troduces a purely quantum mechanical correlation between their motion, which is observable in the conductivity. The diffraction of one electron wave by the interference pattern generated by another electron wave will only be of importance if their wavelength difference, and thus their energy difference, is small. At a finite temperature T , the characteristic energy difference is kBT . The time τT ≡ ¯h/kBT enters as a long-time cutoff in the theory of electron-electron interactions in a disordered conductor, in the usual case127,211 τT
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在费曼图的一个直观的解释，试图通过Bergmann.214它提出争辩说图的一类重要的可能由振动在由其他的电子所产生的静电电势被解释为一个电子衍射。电子之间的库仑相互作用从而IN33 troduces它们的运动，这是在可观察到的电导率之间的纯粹量子力学的相关性。通过用另一电子波产生的干涉图案的一个电子波的衍射将仅是重要的，如果他们的波长差，因此它们的能量差，是小的。在一个有限的温度T，特征能量差是kBT的。时间τT≡H / kBT的进入，如电子 - 电子相互作用的理论长时间截止无序导体，在通常的case127,211τT<~τ？（Fukuyama212还讨论了相对极限τT»τ？）Accordingy，热长度lT≡（DτT）1/2的幅度与所述宽度W相比，确定从2D到1D [尺寸为交叉LT <L？≡（Dτ？）1/2]。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。（Fukuyama212还讨论了相对极限τT»τ？）Accordingy，热长度lT≡（DτT）1/2的幅度与所述宽度W相比，确定从2D到1D [尺寸为交叉LT <L？≡（Dτ？）1/2]。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。（Fukuyama212还讨论了相对极限τT»τ？）Accordingy，热长度lT≡（DτT）1/2的幅度与所述宽度W相比，确定从2D到1D [尺寸为交叉LT <L？≡（Dτ？）1/2]。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。与宽度W相比，热长度lT≡（DτT）1/2的大小来确定从2D到1D [尺寸为交叉LT <L？≡（Dτ？）1/2]。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。与宽度W相比，热长度lT≡（DτT）1/2的大小来确定从2D到1D [尺寸为交叉LT <L？≡（Dτ？）1/2]。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。在用于与电子 - 电子相互作用有关的导电率校正的表达，长时间截止τT在2D和如在图1D平方根对数进入。因此，这些表达具有相同的形式作为用于弱定位，但与通过τT替换相位相干时间τ。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。但是与相位相干时间τ通过τT取代。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。但是与相位相干时间τ通过τT取代。这种差异的来源是有限的温度不会引入对负责弱定位单电子量子干涉效应的长期截止，而仅诱导相应的电导率校正的能量平均值。
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Bergmann.214 认为，一个重要的一类图表可能被解释为一个电子的衍射，由另一个电子产生的静电电位振荡。电子。因此，电子之间的库仑相互作用在33中，在电导率中可以观察到它们的运动之间的纯量子力学相关性。一个电子波由另一个电子波产生的干扰模式的衍射只有在波长差（因此其能量差很小）时才显得尤为重要。在有限温度T下，特征能量差为kBT。在通常情况下，在无序导体中的电子-电子相互作用理论中，时间 [T]h/kBT 作为长期截止。（福山212还讨论了相反的限制[T]。根据Y，与宽度 W 相比，热长度 lT （D_T）1/2 的大小决定了从 2D 到 1D 的尺寸交叉 [对于 lT ] l_l_（D_）1/2]。在与电子-电子相互作用相关的电导率校正表达式中，长期截止 _T 以 2D 形式进入对数，并在 1D 中作为平方根。因此，这些表达式的形式与弱定位形式相同，但相位一致性时间被 _T 替换。这种差异的由来是，有限温度不会为导致弱定位的单电子量子干扰效应引入长时间的截止，而只是诱导相应电导率的能量平均值校正。
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bergmann.214试图直观地解释feynman图。有人认为，一类重要的图可以解释为一个电子因其他电子产生的静电势振荡而产生的衍射。33年来，电子间的库仑相互作用在它们的运动之间产生了一种纯粹的量子力学关联，这在导电性上是可以观察到的一个电子波被另一个电子波产生的干涉图样衍射，只有当它们的波长差很小，因而它们的能量差很小时才是重要的在有限温度t下，特征能量差为kbt。在无序导体中的电子-电子相互作用理论中，时间τT∏h/kBT以长时间截止的形式进入，通常情况下为127211τT<∼τ（Fukuyama212也讨论了相反的极限τT≫τ——在与电子-电子相互作用有关的电导率修正表达式中，长时间截止τt在2d中以对数形式进入，在1d中以平方根形式进入。因此，这些表达式与弱局部化的形式相同，但相位相干时间τ被τt代替。这种差异的根源是对于单电子量子干涉效应的弱局域化，温度并没有引入长时间的截止，而只是诱导相应电导修正的能量平均值。<br>
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