FIG.42 (a) Narrow channel connecting two wide electron gas regions, ha的简体中文翻译

FIG.42 (a) Narrow channel connectin

FIG.42 (a) Narrow channel connecting two wide electron gas regions, having a chemical potential difference δμ. (b) Schematic dispersion relation in the narrow channel. Leftmoving states (k > 0) are filled up to chemical potential EF, right-moving states up to EF + δμ (solid dots). Higher-lying states are unoccupied (open dots). FIG.43 Generalization of the geometry of FIG.42a to a multireservoir conductor. FIG.44 Point contact conductance as a function of gate voltage at 0.6 K, demonstrating the conductance quantization in units of 2e2/h. The data are obtained from the two-terminal resistance after subtraction of a background resistance. The constriction width increases with increasing voltage on the gate (see inset). Taken from B. J. van Wees et al., Phys. Rev. Lett. 60, 848 (1988).
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图42的(a)连接两个宽电子气区域中,具有化学势差δμ精细信道。在狭窄的通道(b)中示意性色散关系。Leftmoving状态(K> 0)被填充到化学势EF,右移动的状态达EF +δμ(实心点)。高激发态没有被占用(空心点)。<br><br><br><br>图42A的几何形状的multireservoir导体的图43中推广。<br><br><br><br>图44点接触电导在0.6 K栅电压的函数,这表明在2E2 / h为单位的电导量化。的数据被从所述两个端电阻背景电阻的减法运算后得到的。宽度与栅极增加的电压的增加而收缩(见插图)。从BJ面包车Wees等人,物理学服用。牧师快报。60,848(1988)。
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图42(a)连接两个宽电子气体区域的窄通道,具有化学电位差*(b) 窄通道中的原理分散关系。左移动状态 (k = 0) 填充到化学电位 EF,右移动状态可达到 EF = + = (实心点)。高地状态为未占用状态(打开点)。<br><br>图43 图42a几何形状概括为多储层导体。<br><br>图 44 点接触电导作为 0.6 K 时栅极电压的函数,以 2e2/h 为单位显示电导量量化。数据从背景电阻减法后的双端电阻中获取。收缩宽度随栅极电压的增加而增加(参见内露)。取自B.J.范维斯等人,菲斯·雷特牧师。60, 848 (1988).
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图42(a)连接两个宽电子气区的窄通道,具有化学电位差δμ。(b) 窄通道中的示意色散关系。左移态(k>0)填充到化学势EF,右移态填充到EF+δμ(固体点)。地势较高的州无人居住(开放点)。<br>图43将图42a的几何形状概括为多储层导体。<br>图44点接触电导随0.6K栅极电压的函数关系,以2e2/h为单位显示电导量子化。数据从减去背景电阻后的两端电阻获得。收缩宽度随着栅极上电压的增加而增加(见插图)。摘自B.J.van Wees等人的Phys。修订版。利特。60848(1988)。
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