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where t is time and the brackets h•
where t is time and the brackets h• • • i denote an isotropic angular average over the Fermi surface. The time interval _t → ∞, so the velocity of the electron at time 0 is uncorrelated with its velocity at the earlier time −_t. This allows us to neglect at x(−_t) the small deviations from an isotropic velocity distribution induced by the density gradient [which could not have been neglected at x(0)]. Since only the time difference matters in the velocity correlation function, one has hvx(0)vx(−t)i =hvx(t)vx(0)i. We thus obtain for the diffusion constant D = −jx/c the familiar linear response formula 95
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其中，t是时间和托架ħ•••i是各向同性的角度平均值费米面。的时间间隔_t→∞，所以电子在时间0的速度不相关，其在较早时间-_t速度。这使我们能够忽视在X（-_吨）从通过密度梯度[这可能没有被在X（0）被忽略诱导各向同性速度分布小的偏差。由于只有在速度相关函数的时间差的问题，一个具有HVX（0）VX（-t）I = HVX（t）的VX（0）1。因此，我们获得用于扩散常数d = -jX / C熟悉的线性响应式95
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其中 t 是时间和括号 h= = = 表示费米表面上的各向异性角平均值。时间间隔_t = = =，因此电子在时间 0 处的速度与其早期速度无关，_t。这使我们能够忽略x（_t）由密度梯度引起的各向异性速度分布的微小偏差[在x（0）时不能忽视]由于只有时差在速度相关函数中重要，因此一个人具有 hvx（0）vx（t）i =hvx（t）vx（0）i。因此，我们获得了扩散常数D = +jx/c熟悉的线性响应公式95
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其中t是时间，括号h•••i表示费米面上的各向同性角平均值。时间间隔t······，因此，时间0处的电子速度与其较早时间的速度······。由于在速度相关函数中只有时差才起作用，因此hvx（0）vx（－t）i=hvx（t）vx（0）i。因此，我们得到了扩散常数D=－jx/c的常见线性响应公式95
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